Статья опубликована в рамках: CL Международной научно-практической конференции «Научное сообщество студентов XXI столетия. ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ» (Россия, г. Новосибирск, 05 июня 2025 г.)
Наука: Технические науки
Секция: Моделирование
Скачать книгу(-и): Сборник статей конференции
дипломов
МОДЕЛИРОВАНИЕ ГАЗОДИНАМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В КАМЕРЕ СГОРАНИЯ ЭНЕРГОУСТАНОВКИ ПРИ НАЛИЧИИ ПОДВИЖНОГО ЦЕНТРАЛЬНОГО ТЕЛА В СОПЛОВОМ БЛОКЕ
Энергоустановки различных классов нашли широкое применение в космической и авиационной технике в качестве ускорителей взлёта самолётов, для отделения и увода отработавших ступеней космических ракет, обеспечения мягкой посадки при десантировании грузов, в системах аварийного спасения экипажей летательных аппаратов, в качестве газогенераторов и др. [2, 7, 14].
В качестве топлив в энергоустановках рассматриваемого типа могут использоваться как жидкие, так и твердые топлива. Особенности работы установок, работающих на твердотопливных зарядах, заключается в процессах горения и смешения продуктов сгорания (ПС), а также в газодинамических процессах в камере сгорания, протекающих на фоне изменяемой геометрии из-за выгорания топлива. Выгорание заряда может быть неравномерным в силу неравномерности распределения газодинамических параметров в камере сгорания. Также к особенностям можно отнести то, что скорость горения твёрдого топлива является сложноконтролируемым в процессе эксплуатации установки параметром, так как зависит от давления в камере сгорания. Расход газа через выходное сечение соплового канала и изменение поверхности горения будут обуславливать величину давления в камере сгорания, давление же в свою очередь будет определять скорость горения заряда [9, 12].
На практике часто возникают ситуации, когда необходимо иметь возможность управлять скоростью газового подвода, например, для интенсификации выработки газов в газогенераторе. Для таких режимов необходимо разработать методы регулирования скорости горения в данных установках.
Один из используемых на практике способов регулирования скорости горения твёрдого топлива является изменение проходного сечения выходного сечения. Данный метод основывается на возможности управлять значением давления в камере сгорания, и таким образом влиять на скорость горения [4, 10].
Данная работа посвящена исследованию особенностей газодинамических процессов в газогенераторе при работе системы управления скоростью горения. На рисунке 1 представлена схема расчётной области газогенератора с центральным телом в сопловом канале, ролью которого является перекрытие критического сечения с целью изменения площади проходного сечения. Рассматривается три предельных случая:
- Вариант a – крайнее левое положение центрального тела соответствующее диаметру проходного сечения равного 21 мм.
- Вариант b – среднее положение центрального тела соответствующее диаметру проходного сечения равного 18 мм.
- Вариант c – крайнее правое положение центрального тела соответствующее диаметру проходного сечения равного 22.75 мм.
Рисунок 1. Расчётная область с указанием типов граничных условий
Исследуется влияние положения центрального тела на давления в камере сгорания. Для решения задач газовой динамики используются уравнения Навье – Стокса, осредненные по Рейнольдсу для сжимаемого совершенного газа [11,13]:
|
(1) |
где – вектор скорости осредненного течения с компонентами
– молекулярная и турбулентная составляющие тензора вязких напряжений,
– полная энергия газа,
– его полная энтальпия,
– молекулярная и турбулентная составляющие вектора плотности теплового потока,
– температура,
– удельная теплоёмкость газа при постоянном объёме,
– удельная теплоёмкость газа при постоянном давлении,
– молярная масса газа,
– универсальная газовая постоянная. Для замыкания (1) используется модель турбулентности k-ω SST. Выражения для кинетической энергии турбулентности и удельная скорость её диссипации, как правило, связанной с кинетической энергией турбулентности и изотропной диссипацией соотношением [10]:
|
(2) |
|
|
|
где – удельная скорость диссипации;
– кинетическая энергия турбулентности;
– генерационный член в уравнении для кинетической энергии;
– турбулентная вязкость; D - коэффициент перемешивания (турбулентно-молекулярной диффузии). Здесь:
Константы модели:
Данная модель хорошо описывает пристенные течения, в том числе, с большими градиентами давления.
Температура горения заряда и массовый расход считаются постоянными и имеют следующие значения: = 2000 К,
= 40 кг/с. Постановка задачи двухмерная, осесимметричная.
Для построения геометрии был использован КОМПАС-3D.Для получения численного решения было выполнено разбиение геометрических моделей конечно-элементарной сеткой. Данный процесс выполнен в модуле ICEM.
На рисунке 2 представлено поле распределения давления в камере сгорания при расположении центрального тела по варианту a. Наблюдаются области повышенного давления в центральном канале газогенератора и в донной области камеры сгорания. Данные области давления соответствуют максимальным температурам. Также можно заметить вихревые области, образующиеся в области стенок заряда. Видно, что при данном расположении центрального тела давление в камере сгорания минимальное. На рисунке 3 представлено поле распределения давления в камере сгорания при расположении центрального тела по варианту b. Видно, что при данном расположении центрального тела давление в камере сгорания максимальное, а также из-за перемещения тела вглубь проходного сечения уменьшаются вихревые зоны вблизи стенки заряда. На рисунке 4 представлено поле распределения давления в камере сгорания при расположении центрального тела по варианту с.
На рисунке 5 представлены графики зависимостей давления от различного положения центрального тела в сопловом блоке. По графикам зависимостей можно сделать вывод, что при расположении тела по варианту а в камере сгорания происходят скачкообразные изменения давления, а также наблюдается наименьшее давление, связанное с наибольшим диаметром проходного сечения.
|
|
Рисунок 2. Поле распределения давления a |
Рисунок 3. Поле распределения давления b |
|
|
Рисунок 4. Поля распределения давления c |
Рисунок 5. Графики зависимости давления внутри камеры сгорания от положения центрального тела
Заключение
Анализ полученных результатов численного моделирования позволяет сделать вывод, что благодаря наличию подвижного центрального тела в сопловом блоке газогенератора можно успешно изменять давление в камере сгорания, тем самым контролировать скорость горения заряда.
Особый интерес в рассматриваемом вопросе представляет исследование нестационарных процессов при перемещении центрального тела в новое положение, а также сопоставление данного метода с газодинамическим методом управления потоком, в котором осуществляется инжектирование газов с поверхности стенок сопла с целью сужения проходного сечения за счёт интенсивного вдува газа в сопловой канал.
Список литературы:
- Абугов Д.И, Бобылев В.М. Теория и расчет ракетных двигателей твёрдого топлива. Учебник для машиностроительных вузов. – М.: Машиностроение, 1987. – 272с.
- Алиев А.М., Липанов А.М. Проектирование ракетных двигателей твердого топлива. - М.: Машиностроение, 1995. 400с.
- Белов, В.П. Внутрикамерные процессы в ракетных двигателях на твердом топливе: учебное пособие / Балт. гос. техн. ун-т. − СПб., 2018. – 56 с.
- Беляева А.С., Тетерина И.В. Моделирование течения газа с частицами в околосопловом пространстве/ Молодежь. Техника. Космос: труды XI Общероссийской молодежной науч.-техн. конф.Т.1/ Балт. гос. техн. ун-т. –СПб.;. – 2019. – Библиотека журнала «Военмех. Вестник БГТУ», № 56. – 403 с.
- Борисов В. А. Конструкция и проектирование ракетных двигателей твердого топлива: Учебное пособие. — Клнбышев: KуАИ, 1982. — 72 с.
- Володин В.А. Конструкция и проектирование ракетных двигателей. – М.: Машиностроение, 1971. – 336с.
- Волков К.Н., Емельянов В.Н., Тетерина И.В., Яковчук М.С. Газовые течения в соплах энергоустановок Москва.: Физматлит,2017.
- Волков Е. Б., Мазинг Г. Ю., Сокольский В.Н. Твердотопливные ракеты. – М.: Машиностроение, 1992. – 288с.
- Гречух Л.И., Гречух И.Н. Конструкция и проектирование РДТТ. Учебное пособие по курсовому и дипломному проектированию. Омск, 2003
- Губертов А.М., Миронов В.В., Борисов Д.М. и др.; под ред. Коротеева А.С. Газодинамические и теплофизические процессы в ракетных двигателях твердого топлива М.:Машиностроение, 2004. 512с.
- Запрягаев В.И., Кавун И.Н., Кундасев С.Г. Расчетно – экспериментальное исследование газодинамической структуры сверхзвуковой перерасширенной струи/ Вестник НГУ. Серия: Физика. Том 8, выпуск 4. – 2013.
- Лавров Л.Н. Конструкции ракетных двигателей на твёрдом топливе/ Л.Н. Лавров и [др.]; под общ. ред. Л.Н. Лаврова. – М.: Машиностроение, 1993. – 215 с.
- Пирумов У.Г., Росляков Г.С. Газовая динамика сопел. М.: Наука, 1990 г. 368 с.
- Шишков А.А., Панин С.Д., Румянцев Б.В. Рабочие процессы в ракетных двигателях твёрдого топлива. Справочник Москва.: Машиностроение ,1989. – 240с.
- Яскин А.В. Теория устройства ракетных двигателей: учебное пособие. – Бийск: Издательство государственного технического университета, 2013. – 262с.
дипломов
Оставить комментарий